Aufgabe 4.6: Ortskurve bei ESB-AM

Spektrum des analytischen Signals

Wir betrachten das analytische Signal $s_+(t)$ mit der Spektralfunktion

$$S_{\rm +}(f) = 1 \cdot \delta (f - f_{\rm 50})- {\rm j} \cdot \delta (f - f_{\rm 60}) .$$

Hierbei stehen $f_{50}$ und $f_{60}$ als Abkürzungen für die Frequenzen $50 \ \rm kHz$ bzw. $60 \ \rm kHz$.

In dieser Aufgabe soll der Verlauf des äquivalenten Tiefpass-Signals $s_{\rm TP}(t)$ analysiert werden, das in diesem Tutorial auch als „Ortskurve” bezeichnet wird.

In den Teilaufgaben (1) bis (3) gehen wir davon aus, dass das Signal $s(t)$ durch eine Einseitenband-Amplitudenmodulation des sinusförmigen Nachrichtensignals der Frequenz $f_{\rm N} = 10 \ \text{ kHz}$ mit einem cosinusförmigen Träger bei $f_{\rm T} = f_{50}$ entstanden ist, wobei nur das obere Seitenband übertragen wird („OSB-Modulation”).
Dagegen wird bei der Teilaufgabe (4) von der Trägerfrequenz $f_{\rm T} = f_{60}$ ausgegangen. Diese Annahme setzt voraus, dass eine USB-Modulation stattgefunden hat.

Hinweise:

Die Aufgabe gehört zum Kapitel Äquivalentes Tiefpass-Signal und zugehörige Spektralfunktion.

Sie können Ihre Lösung mit dem interaktiven Applet Physikalisches Signal & Äquivalentes TP-Signal ⇒ Ortskurve überprüfen.

Fragebogen

	Die Ortskurve beschreibt eine Ellipse.
	Die Ortskurve beschreibt einen Kreis.
	Die Ortskurve beschreibt einen Kreisbogen.

$a_{\text{min}}\ = \ $

$a_{\text{max}}\ = \ $

$a_0\ = \ $

$\phi(t=0 \ {\rm µ} \text{s})\ = \ $

$\text{Grad}$

$\phi(t=25 \ {\rm µ} \text{s})\ = \ $

$\text{Grad}$

$\phi(t=75 \ {\rm µ} \text{s})\ = \ $

$\text{Grad}$

	Die Ortskurve ist ein Kreis mit Radius $1$ um den Mittelpunkt $(0, –{\rm j})$ .
	Es gilt nun $s_{\rm TP}(t = 0) = 1 + {\rm j}$.
	Die Betragsfunktion $a(t)$ ist gegenüber $f_{\rm T} = f_{50}$ unverändert.
	Die Phasenfunktion $\phi (t)$ ist gegenüber $f_{\rm T} = f_{50}$ unverändert.

Musterlösung

Ortskurve für OSB

(1) Richtig ist der Lösungsvorschlag 2:

Das Spektrum des äquivalenten TP–Signals lautet mit der Trägerfrequenz $f_{\rm T} = f_{50} = 50 \ \text{kHz}$:

$$S_{\rm TP}(f ) = S_{\rm +}(f+ f_{\rm 50}) = 1 \cdot \delta (f)- {\rm j} \cdot \delta (f - f_{\rm 10}) .$$

Damit ergibt sich für das dazugehörige Zeitsignal:

$$s_{\rm TP}(t) = {\rm 1 } - {\rm j} \cdot {\rm e}^{{\rm j}\hspace{0.05cm} \omega_{\rm 10} \hspace{0.05cm} t }.$$

Ausgehend vom Punkt $(1, –{\rm j})$ verläuft $s_{\rm TP}(t)$ auf einem Kreis mit Mittelpunkt $(1, 0)$ und Radius $1$.
Die Periodendauer ist gleich dem Kehrwert der Frequenz: $T_0 = 1/f_{10} = 100 \ µ \text{s}$ ⇒ Antwort 2.

(2) Spaltet man obige Gleichung nach Real- und Imaginäranteil auf, so erhält man:

$$s_{\rm TP}(t) = {\rm 1 } + \sin({ \omega_{\rm 10} \hspace{0.05cm} t }) -{\rm j}\cdot \cos({ \omega_{\rm 10} \hspace{0.05cm} t }).$$

Dies führt zur Betragsfunktion

$$a(t)= |s_{\rm TP}(t)|=\sqrt{{\rm Re}\left[s_{\rm TP}(t)\right]^2 + {\rm Im}\left[s_{\rm TP}(t)\right]^2 }= \sqrt{1 + 2 \sin(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t)+ \sin^2(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t)+ \cos^2(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t)} = \sqrt{2 \cdot ( 1 + \sin(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t))}.$$

Für den Minimalwert erhält man unter Berücksichtigung von $\sin(\omega_{10} \cdot t) \geq -1$ ⇒ $a_{\text{min}} \; \underline{= 0}$.
Der Maximalwert ergibt sich aus $\sin(\omega_{10} \cdot t \leq 1$ ) ⇒ $a_{\text{max}} \; \underline{= 2}$.
Bei $t = 0$ ist der Betrag gleich $a_0 = \sqrt{2 }\; \underline{\approx 1.414}$.

(3) Entsprechend der allgemeinen Definition gilt:

$$\phi(t)= {\rm arctan} \hspace{0.1cm}\frac{{\rm Im}\left[s_{\rm TP}(t)\right]}{{\rm Re}\left[s_{\rm TP}(t)\right]}= {\rm arctan} \hspace{0.1cm}\frac{-\cos(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t)}{1 + \sin(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t)}.$$

Für $t = 0$ ist $\cos( \omega_{10} \cdot t ) = 1$ und $\sin( \omega_{10} \cdot t ) = 0$. Daraus folgt:

$$\phi(t = 0)= {\rm arctan} (-1) \hspace{0.15 cm}\underline{= -45^\circ}.$$

Dagegen gilt für $t = T_0/4 =25 \ µ \text{s}$ :

$$\cos(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t) = 0; \hspace{0.2cm}\sin(\omega_{\rm 10}\hspace{0.05cm} t) = 1 \hspace{0.3cm} \Rightarrow \hspace{0.3cm}\phi(t = {\rm 25 \hspace{0.05cm} µ s}) \hspace{0.15 cm}\underline{= 0}.$$

Die beiden bisher berechneten Winkel kann man auch aus obiger Grafik ablesen.

Der Phasenwert bei $t =75 \ µ \text{s}$ muss dagegen durch Grenzübergang bestimmt werden, da hier sowohl der Real- als auch der Imaginärteil Null werden und somit das Argument der arctan–Funktion unbestimmt ist. Man erhält $\phi(t=75 \ µ \text{s}) \; \underline{= 0}.$ Dieses Ergebnis soll hier numerisch nachgewiesen werden:

Berechnet man die Phasenfunktion für $t =74 \ {\rm µ} \text{s}$, so erhält man mit $\omega_{10} \cdot t = 1.48 \cdot \pi \; \Rightarrow \; 266.4^\circ$:

$$\phi(t = {\rm 74 \hspace{0.05cm} {\rm µ} s})= {\rm arctan} \hspace{0.1cm}\frac{\cos(86.4^\circ)}{1 - \sin(86.4^\circ)} = {\rm arctan} \hspace{0.1cm}\frac{0.062}{1 - 0.998} \approx {\rm arctan}(31)\approx 88^\circ.$$

Entsprechend gilt für $t =76 \ {\rm µ} \text{s}$ mit $\omega_{10} \cdot t = 1.52 \cdot \pi \; \Rightarrow \; 273.6^\circ$ :

$$\phi(t = {\rm 76 \hspace{0.05cm} {\rm µ} s})= {\rm arctan} \hspace{0.1cm}\frac{-\cos(86.4^\circ)}{1 - \sin(86.4^\circ)} \approx {\rm arctan}(-31)\approx -88^\circ.$$

Die Zahlenwerte lassen vermuten, dass die Grenzwerte für $t \; \rightarrow \; 75 \ {\rm µ} \text{s}$ sich zu $\pm 90^\circ$ ergeben, je nachdem, ob man sich diesem Wert von oben oder unten nähert.
Der Phasenwert bei exakt $t =75 \ {\rm µ} \text{s}$ ist gleich dem Mittelwert zwischen rechts- und linksseitigem Grenzwert, also tatsächlich Null.

Ortskurve für USB

(4) Mit der Trägerfrequenz $f_{\rm T} = f_{60} = 60 \ \text{ kHz}$ lauten die Gleichungen für Zeit– und Frequenzbereich:

$$S_{\rm TP}(f ) = S_{\rm +}(f+ f_{\rm 60}) = -{\rm j} \cdot \delta (f) + \delta (f + f_{\rm 10}) ;$$

$$s_{\rm TP}(t) = - {\rm j} + 1 \cdot {\rm e}^{-{\rm j}\hspace{0.05cm} \omega_{\rm 10} \hspace{0.05cm} t }.$$

In der Grafik ist $s_{\rm TP}(t)$ dargestellt. Man erkennt:

Die Ortskurve ist wiederum ein Kreis mit Radius $1$, aber nun mit Mittelpunkt $(0, –{\rm j})$.
Es gilt auch hier $s_{\rm TP}(t = 0) = 1 - {\rm j}$.
Man bewegt sich nun auf der Ortskurve im Uhrzeigersinn.
Die Periodendauer beträgt weiterhin $T_0 = 1/f_{10} = 100 \ µ \text{s}$.
Die Ortskurve ist gegenüber der Teilaufgabe (1) nun um $90^\circ$ in der komplexen Ebene gedreht.
Für alle Zeiten ergeben sich die gleichen Zeigerlängen wie für $f_{\rm T} = f_{50}$. Der Betrag bleibt gleich.
Die Phasenfunktion $\phi(t)$ liefert nun Werte zwischen $-\pi$ und Null, während die in der Teilaufgabe (3) berechnete Phasenfunktion Werte zwischen $-\pi/2$ und $+\pi /2$ angenommen hat. Es gilt für alle Zeiten $t$:

$$\phi_{\rm Teilaufgabe \ (4)}= -(\phi_{\rm Teilaufgabe \ (3)} + 90^\circ).$$

Richtig sind somit der erste und der dritte Lösungsvorschlag.