Aufgabe 2.5: Scatter-Funktion

Verzögerungs–Doppler–Funktion

Für den Mobilfunkkanal als zeitvariantes System gibt es insgesamt vier Systemfunktionen, die über die Fouriertransformation miteinander verknüpft sind. Mit der im Lerntutorial formalisierten Nomenklatur sind diese:

die zeitvariante Impulsantwort $h(\tau, t)$, die wir hier auch mit $\eta_{\rm VZ}(\tau, t)$ bezeichnen,
die Verzögerungs–Doppler–Funktion $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$
die Frequenz–Doppler–Funktion $\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D})$,
die zeitvariante Übertragungsfunktion $\eta_{\rm FZ}(f, t)$.

Die Indizes stehen für die Verzögerung $\tau$, die Zeit $t$, die Frequenz $f$ sowie die Dopplerfrequenz $f_{\rm D}$.

Gegeben ist die Verzögerungs–Doppler–Funktion $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$ entsprechend der oberen Grafik:

$$\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D}) \hspace{-0.1cm} \ = \ \hspace{-0.1cm} \frac{1}{\sqrt{2}} \cdot \delta (\tau) \cdot \delta (f_{\rm D} - 100\,{\rm Hz})-$$

$$\hspace{-0.1cm} \ - \ \hspace{-0.1cm} \frac{1}{2} \cdot \delta (\tau- 1\,{\rm \mu s}) \cdot \delta (f_{\rm D} - 50\,{\rm Hz})- \frac{1}{2} \cdot \delta (\tau- 1\,{\rm \mu s}) \cdot \delta (f_{\rm D} + 50\,{\rm Hz}) \hspace{0.05cm}.$$

In der Literatur $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$ oft auch Scatter–Funktion genannt und mit $s(\tau, f_{\rm D})$, bezeichnet.

Beachten Sie, dass oben die Betragsfunktion $|\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})|$ dargestellt ist, so dass die negativen Gewichte der beiden letzten Diracfunktionen nicht zu erkennen sind. In dieser Aufgabe sollen die zugehörige Verzögerungs–Zeit–Funktion $\eta_{\rm VZ}(\tau, t)$ und die Frequenz–Doppler–Funktion $\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D})$ ermittelt werden.

Hinweise:

Die Aufgabe soll den Lehrstoff des Kapitels Das GWSSUS–Kanalmodell verdeutlichen.
Der Zusammenhang zwischen den einzelnen Systemfunktionen ist auf der Grafik der ersten Seite dieses Kapitels angegeben.

Fragebogen

Musterlösung

(1) Die zeitvariante Impulsantwort $h(\tau, t) = \eta_{\rm VZ}(\tau, t)$ ist die Fourierrücktransformierte der Verzögerungs–Doppler–Funktion (Scatter–Funktion) $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D}) = s(\tau, f_{\rm D})$:

$$\eta_{\rm VZ}(\tau, t) \hspace{0.2cm} \stackrel{t, \hspace{0.02cm}f_{\rm D}}{\circ\!\!-\!\!\!-\!\!\!-\!\!\bullet} \hspace{0.2cm} \eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})\hspace{0.05cm}.$$

Dementsprechend ist $\eta_{\rm VZ}(\tau, t)$ für alle Werte von $\tau$ identisch $0$, für die auch in der Scatter–Funktion $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$ keine Anteile zu erkennen sind. Richtig sind also die Lösungsvorschläge 1 und 2. Nur für $\tau = 0$ und $\tau = 1 \ \rm \mu s$ besitzt die zeitvariante Impulsantwort endliche Werte.

(2) Für die Verzögerung $\tau = 0$ besteht die Scatter–Funktion ($\eta_{\rm VD}$) aus einem einzigen Dirac bei $f_{\rm D} = 100 \ \rm Hz$. Für die gesuchte Zeitfunktion gilt gemäß dem zweiten Fourierintegral:

$$\eta_{\rm VZ}(\tau = 0, t) \hspace{-0.1cm} \ = \ \hspace{-0.1cm} \frac{1}{\sqrt{2}} \cdot \int\limits_{-\infty}^{+\infty} \delta (f_{\rm D} - 100\,{\rm Hz}) \cdot {\rm exp}({\rm j}\cdot 2 \pi f_{\rm D} t)\hspace{0.15cm}{\rm d}f_{\rm D} =$$

$$\hspace{-0.1cm} \ = \ \hspace{-0.1cm} \frac{1}{\sqrt{2}} \cdot {\rm exp}( {\rm j}\cdot 2 \pi t \cdot 100\,{\rm Hz}) $$

Richtig ist demzufolge der Lösungsvorschlag 1.

(3) Bei der Verzögerungszeit $\tau = 1 \ \rm \mu s$ besteht die Verzögerungs–Doppler–Funtion dagegen aus zwei Diracfunktionen bei $±50 \ \rm Hz$, jeweils mit dem Gewicht $–0.5$. Die Zeitfunktion ergibt sich damit zu

$$\eta_{\rm VZ}(\tau = 1\,{\rm \mu s}, t) = - \cos( 2 \pi t \cdot 50\,{\rm Hz})\hspace{0.05cm}.$$

Diese Funktion lässt sich mit $A = \ –1$ und $f_0 = 50 \ \rm Hz$ gemäß Lösungsvorschlag 2 darstellen.

(4) Die drei Diracfunktionen $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$ liegen bei den Dopplerfrequenzen $+100 \ \rm Hz$, $+50 \ \rm Hz$ und $–50 \ \rm Hz$. Für alle anderen Dopplerfrequenzen muss deshalb auch $\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D})$ identisch $0$ sein. Richtig ist hier also der Lösungsvorschlag 2.

(5) Betrachtet man die Scatter–Funktion $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$ in Richtung der $\tau$–Achse, so erkennt man bei den relevanten Dopplerfrequenzen $100 \ \rm Hz$ und $±50 \ \rm Hz$ nur jeweils eine Diracfunktion. Hier ergeben sich in Abhängigkeit von $f$ jeweils komplexe Exponentialschwingungen mit konstantem Betrag (woraus folgt, dass der Lösungsvorschlag 1 richtig ist):

$$|\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D} = 100\,{\rm Hz})| \hspace{-0.1cm} \ = \ \hspace{-0.1cm} {1}/{\sqrt{2}} = {\rm const.}$$

$$| \eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D}= \pm 50\,{\rm Hz})| \hspace{-0.1cm} \ = \ \hspace{-0.1cm} 0.5 = {\rm const.}$$

(6) Wie aus der angegebenen Grafik zu ersehen, treffen die Lösungsalternativen 2 und 3 zu.

Die Grafik zeigt alle Systemfunktionen. Die Fourierkorrespondenzen (grün eingezeichnet) verdeutlichen die Zusammenhänge zwischen diesen Systemfunktionen.

Zusammenhang aller Systemfunktionen

Hinweis: Vergleichen Sie die zeitvariante Übertragungsfunktion $|\eta_{\rm FZ}(f, t)|$ im Bildunten rechts mit der entsprechenden Grafik für die Aufgabe A2.4. Die jeweils dargestellten Betragsfunktionen unterscheiden sich signifikant, obwohl $|\eta_{\rm VZ}(\tau, t)|$ in beiden Fällen gleich ist. In der Aufgabe A2.4 wurde jedoch für $\eta_{\rm VZ}(\tau = 1 \ {\rm \mu s}, t)$ implizit eine Cosinusfunktion vorausgesetzt und hier eine Minus–Cosinusfunktion. Die (nicht explizit) angegebene Verzögerungs–Dopplerfunktion für die Aufgabe A2.4 lautete:

$$\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D}) \hspace{-0.1cm} \ = \ \hspace{-0.1cm} \frac{1}{\sqrt{2}} \cdot \delta (\tau) \cdot \delta (f_{\rm D} - 100\,{\rm Hz})+$$

$$\hspace{-0.1cm} \ + \ \hspace{-0.1cm} \frac{1}[[:Vorlage:2]] \cdot \delta (\tau- 1\,{\rm \mu s}) \cdot \delta (f_{\rm D} - 50\,{\rm Hz})+ \frac{1}[[:Vorlage:2]] \cdot \delta (\tau- 1\,{\rm \mu s}) \cdot \delta (f_{\rm D} + 50\,{\rm Hz}) \hspace{0.05cm}.$$

Ein Vergleich mit der Gleichung auf der Angabenseite zeigt, dass sich lediglich die Vorzeichen der Diracgewichte bei $\tau = 1 \ \rm \mu s$ geändert haben.

	$\|\eta_{\rm VZ}(\tau = 0, t)\|$ ist unabhängig von $t$.
	Es gilt $\eta_{\rm VZ}(\tau = 0, t) = A \cdot \cos {(2\pi f_0 t)}$.
	Es gilt $\eta_{\rm VZ}(\tau = 0, t) = A \cdot \sin {(2\pi f_0 t)}$.

	$\|\eta_{\rm VZ}(\tau = 1 \ {\rm \mu s}, t)\|$ ist unabhängig von $t$.
	Es gilt $\eta_{\rm VZ}(\tau = 1 \ {\rm \mu s}, t) = A \cdot \cos {(2\pi f_0 t)}$.
	Es gilt $\eta_{\rm VZ}(\tau = 1 \ {\rm \mu s}, t) = A \cdot \sin {(2\pi f_0 t)}$.

	$f_{\rm D} = 0$,
	$f_{\rm D} = ± 50 \ \rm Hz$,
	$f_{\rm D} = ± 100 \ \rm Hz$.

	$\|\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D} = 100 \ \rm Hz)\|$ ist unabhängig von $f_{\rm D}$.
	Es gilt $\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D} = 50 \ {\rm Hz}) = A \cdot \cos {(2\pi t_0 f)}$.
	Es gilt $\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D} = 50 \ {\rm Hz}) = A \cdot \sin {(2\pi t_0 f)}$.

	Durch Fouriertransformation von $\eta_{\rm VD}(\tau, f_{\rm D})$ bezüglich $\tau$.
	Durch Fouriertransformation von $\eta_{\rm VZ}(\tau, t)$ bezüglich $\tau$.
	Durch Fourierrücktransformation von $\eta_{\rm FD}(f, f_{\rm D})$ bezüglich $f_{\rm D}$.