Aufgabe 4.4: Koaxialkabel – Frequenzgang

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Ein so genanntes Normalkoaxialkabel mit dem Kerndurchmesser 2.6 mm, dem Außendurchmesser 9.5 mm und der Länge l besitzt den folgenden Frequenzgang:

$$H_K(f) = e^{- \alpha_0 \cdot l} \cdot e^{- \alpha_1 \cdot l \cdot f} \cdot e^{- \alpha_2 \cdot l \sqrt{f}} \cdot e^{-j \cdot \beta_1 \cdot l \cdot f} \cdot e^{-j \cdot \beta_2 \cdot l \cdot \sqrt{f}}$$

Die Dämpfungsparameter α₀, α₁ und α₂ sind in Neper (Np), die Phasenparameter β₁ und β₂ in Radian (rad) einzusetzen.

Es gelten folgende Zahlenwerte:

$$\alpha_0 = 0.00162 \hspace{0.15cm}\frac {\rm Np}{\rm km} \hspace{0.05cm},\hspace{0.2cm} \alpha_1 = 0.000435 \hspace{0.15cm}\frac {\rm Np}{{\rm km} \cdot {\rm MHz}} \hspace{0.05cm}, \hspace{0.2cm} \alpha_2 = 0.2722 \hspace{0.15cm}\frac {\rm Np}{{\rm km} \cdot \sqrt{\rm MHz}} \hspace{0.05cm}.$$

Häufig verwendet man zur systemtheoretischen Beschreibung eines linearen zeitinvarianten Systems

• die Dämpfungsfunktion (in Np bzw. dB):

$${\rm a}_{\rm K}(f) = - {\rm ln} \hspace{0.10cm}|H_{\rm K}(f)|= - 20 \cdot {\rm lg} \hspace{0.10cm}|H_{\rm K}(f)| \hspace{0.05cm},$$

• die Phasenfunktion (in rad bzw. Grad):

$$b_{\rm K}(f) = - {\rm arc} \hspace{0.10cm}H_{\rm K}(f) \hspace{0.05cm}.$$

In der Praxis benutzt man häufig die Näherung

$$H_{\rm K}(f) = {\rm e}^{- \alpha_2 \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm}l\hspace{0.05cm}\hspace{0.05cm}\cdot \sqrt{f}} \cdot {\rm e}^{- {\rm j} \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm} \beta_2 \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm}l\hspace{0.05cm}\hspace{0.05cm}\cdot \sqrt{f}}\hspace{0.3cm}\Rightarrow \hspace{0.3cm} a_{\rm K}(f) = \alpha_2 \cdot l \cdot \sqrt{f}, \hspace{0.2cm}b_{\rm K}(f) = a_{\rm K}(f) \cdot \frac{\rm rad}{\rm Np}\hspace{0.05cm}.$$

Dies ist erlaubt, da α₂ und β₂ genau den gleichen Zahlenwert – nur unterschiedliche Pseudoeinheiten – besitzen. Mit der Definition der charakteristischen Kabeldämpfung (in Neper bzw. Dezibel)

$${\rm a}_{\rm \star(Np)} = {\rm a}_{\rm K}(f = {R}/{2}) = 0.1151 \cdot {\rm a}_{\rm \star(dB)}$$

lassen sich zudem Digitalsysteme mit unterschiedlicher Bitrate R und Kabellänge l einheitlich behandeln.

Hinweis: Die Aufgabe bezieht sich auf das Kapitel 4.2 dieses Buches. Sie können zur Überprüfung Ihrer Ergebnisse das folgende Interaktionsmodul benutzen:

Dämpfung von Kupferkabeln

Fragebogen

1

Welche Terme von H_K(f) führen zu keinen Verzerrungen? Der

	α0–Term,
	α1–Term,
	α2–Term,
	β1–Term,
	β2–Term,

2

Welche Länge l_max könnte ein solches Kabel besitzen, damit ein Gleichsignal um nicht mehr als 1% gedämpft wird?

$l_\text{max}$ = $km$

3

Welche Dämpfung (in Np) ergibt sich bei der Frequenz f = 70 MHz, wenn die Kabellänge l = 2 km beträgt?

$l = 2\ km:\ a_K(f = 70\ MHz)$ = $Np$

4

Welche Dämpfung ergibt sich bei sonst gleichen Voraussetzungen, wenn man nur den α₂–Term berücksichtigt?

$nur\ \alpha_2:\ a_K(f = 70\ MHz) $ = $Np$

5

Wie lautet die Formel für die Umrechnung zwischen Np und dB? Welcher dB–Wert ergibt sich für die unter d) berechnete Dämpfung?

$nur\ \alpha_2:\ a_K(f = 70\ MHz) $ = $dB$

6

Welche der Aussagen sind unter der Voraussetzung zutreffend, dass man sich bezüglich der Dämpfungsfunktion auf den α₂–Wert beschränkt?

	Man kann auch auf den Phasenterm mit β1 verzichten.
	Man kann auch auf den Phasenterm mit β2 verzichten.
	a∗ ≈ 40 dB gilt für ein System mit R = 70 Mbit/s und l = 2 km.
	a∗ ≈ 40 dB gilt für ein System mit R = 140 Mbit/s und l = 2 km.
	a∗ ≈ 40 dB gilt für ein System mit R = 560 Mbit/s und l = 1 km.

Musterlösung

Musterlösung

1.  Der α₀–Term bewirkt nur eine frequenzunabhängige Dämpfung und der β₁–Term (lineare Phase) eine frequenzunabhängige Laufzeit. Alle anderen Terme tragen zu den (linearen) Verzerrungen bei  ⇒  Richtig sind die Lösungsvorschläge 1 und 4.

2.  Mit a₀ = a₀ · l muss folgende Gleichung erfüllt sein:

$${\rm e}^{- {\rm a}_0 } \ge 0.99 \hspace{0.3cm} \Rightarrow \hspace{0.3cm}{\rm a}_0 < {\rm ln} \hspace{0.10cm}\frac{1}{0.99}\approx 0.01\,\,{\rm (Np)} \hspace{0.05cm}.$$

Damit erhält man für die maximale Kabellänge

$$l_{\rm max} = \frac{{\rm a}_0 }{\alpha_0 } = \frac{0.01\,\,{\rm Np}}{0.00162\,\,{\rm Np/km}}\hspace{0.15cm}\underline{\approx 6.173\,\,{\rm km}} \hspace{0.05cm}.$$

3.  Für den Dämpfungsverlauf gilt bei Berücksichtigung aller Terme:

$$a_{\rm K}(f) = [\alpha_0 + \alpha_1 \cdot f + \alpha_2 \cdot \sqrt{f}\hspace{0.05cm}] \cdot l = \\ = [0.00162 + 0.000435 \cdot 70 + 0.2722 \cdot \sqrt{70}\hspace{0.05cm}]\, \frac[[:Vorlage:\rm Np]][[:Vorlage:\rm km]] \cdot 2\,{\rm km} = \\ = [0.003 + 0.061 + 4.555 \hspace{0.05cm}]\, {\rm Np}\hspace{0.15cm}\underline{= 4.619\, {\rm Np}}\hspace{0.05cm}.$$

4.  Entsprechend der Berechnung bei Punkt 3) erhält man hier den Dämpfungswert 4.555 Np.

5.  Für eine jede positive Größe x gilt:

$$x_{\rm Np} = {\rm ln} \hspace{0.10cm} x = \frac{{\rm lg} \hspace{0.10cm} x}{{\rm lg} \hspace{0.10cm} {\rm e}} = \frac{1}{{20 \cdot \rm lg} \hspace{0.10cm} {\rm e}} \cdot (20 \cdot {\rm lg} \hspace{0.10cm} x) = 0.1151 \cdot x_{\rm dB}$$

$$\Rightarrow \hspace{0.3cm} x_{\rm dB} = 8.6859 \cdot x_{\rm Np}\hspace{0.05cm}.$$

Der Dämpfungswert 4.555 Np ist somit identisch mit 39.56 dB.

6.  Mit der Beschränkung auf den Dämpfungsterm mit α₂ gilt für den Frequenzgang:

$$H_{\rm K}(f) = {\rm e}^{- \alpha_2 \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm}l\hspace{0.05cm}\hspace{0.05cm}\cdot \sqrt{f}} \cdot {\rm e}^{- {\rm j} \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm} \beta_1 \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm} l \hspace{0.05cm}\cdot f} \cdot {\rm e}^{- {\rm j} \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm} \beta_2 \hspace{0.05cm}\cdot \hspace{0.05cm}l\hspace{0.05cm}\hspace{0.05cm}\cdot \sqrt{f}} \hspace{0.05cm}.$$

Verzichtet man auf den β₁–Phasenterm, so ändert sich bezüglich den Verzerrungen nichts. Lediglich die Phasen– und die Gruppenlaufzeit würden (beide gleich) um den Wert τ₁ = (β₁ · l)/2π kleiner.

Verzichtet man auf den β₂–Term, so ergeben sich dagegen völlig andere Verhältnisse:

• Der Frequenzgang H_K(f) erfüllt nun nicht mehr die Voraussetzung eines kausalen Systems; bei einem solchen muss H_K(f) minimalphasig sein.

• Die Impulsantwort h_K(t) ist bei reellem Frequenzgang symmetrisch um t = 0, was nicht den Gegebenheiten entspricht.

Deshalb ist als eine Näherung für den Koaxialkabelfrequenzgang erlaubt:

$$a_{\rm K}(f) = \alpha_2 \cdot l \cdot \sqrt{f}, \hspace{0.2cm}b_{\rm K}(f) = a_{\rm K}(f) \cdot [[:Vorlage:\rm rad]]/[[:Vorlage:\rm Np]]\hspace{0.05cm}.$$

Das heißt: a_K(f) und b_K(f) eines Koaxialkabels sind in erster Näherung formgleich und unterscheiden sich lediglich in ihren Einheiten.

Bei einem Digitalsystem mit der Bitrate R = 140 Mbit/s ⇒ R/2 = 70 Mbit/s und der Kabellänge l = 2 km gilt tatsächlich a_∗ ≈ 40 dB (siehe Musterlösung zur letzten Teilaufgabe). Ein System mit vierfacher Bitrate (R/2 = 280 Mbit/s) und halber Länge (l = 1 km) führt zur gleichen charakteristischen Kabeldämpfung. Dagegen gilt für ein System mit R/2 = 35 Mbit/s und l = 2 km:

$$a_{\rm dB} = 0.2722 \hspace{0.15cm}\frac [[:Vorlage:\rm Np]]{{\rm km}\cdot\sqrt[[:Vorlage:\rm MHz]]} \cdot {\rm 2\,km}\cdot\sqrt[[:Vorlage:\rm 35\,MHz]] \cdot 8.6859 \,\frac [[:Vorlage:\rm dB]][[:Vorlage:\rm Np]] \approx 28\,{\rm dB} \hspace{0.05cm}.$$

Richtig sind somit die Lösungsvorschläge 1, 4 und 5.